Navigaatiofysiikkaa II – Valon taittuminen ilmakehässä
Tämän kirjoitussarjan ensimmäisessä osassa [1] laskimme majakan etäisyyttä tilanteessa, kun majakan valo tulee juuri näkyviin horisontin takaa. Oletimme laskussa valon kulkevan viivasuoraan. Tämän oletuksen mukaan kulma θ, jonka valonsäde muodostaa vaakatason (kussakin kohdassa alapuolella olevan maan pinnan kanssa yhdensuuntaisen tason) kanssa, on sama kuin valon maan keskipisteen suhteen kiertämä kulma φ (kts. kuva 1)
θ=φ= cos−1Rr | (1) |
jossa r on maan keskipisteestä mitattu etäisyys (r=R+H). Eli maan keskipisteestä mitatulle etäisyydelle r ja valon suuntakulmalle θ pätee relaatio
cosθ= Rr | (2) |

Differentioimalla yhtälö (2) puolittain saadaan tällöin valon edetessä korkeuden r ja kulman θ muutoksille
− sinθ dθ=−Rr2 dr= − cosθ drr | (3) |
Supistetaan miinusmerkki yhtälöstä (3) ja jaetaan cosθ:lla, jolloin saadaan
tanθdθ1=drr | (4) |
Kulman θ ja etäisyyden r välinen relaatio muuttuu, kun otetaan huomioon valon taittuminen. Tarkastellaan valon taittumista infinitesimaalisen pienessä ilmakerroksessa. Snellin laista saadaan (kts. kuva 2)
n(r)cosθ=nsin(90°−θ)=(n+dn)sin(90°−θ−dθ)=(n+dn)cos(θ+dθ) | (5) |

Käyttäen summakulman kosinia saadaan
n cosθ=(n+dn) (cosθcosdθ−sinθsindθ) | (6) |
Nyt infinitesimaalisille muutoksille dθ pätee cosdθ=1 ja sin dθ=dθ, jolloin saadaan
dθ2=dnntanθ | (7) |
Ilman taitekerroin n riippuu ilman tiheydestä [2]
n=1+aρ | (8) |
Vakiolle a löytyy kirjallisuudesta hieman toisistaan poikkeavia arvoja. Alonso-Finn [2] antaa lukuarvon a=0,00024 m3kg. Taulukkokirjan Handbook of Chemistry and Physics [3] tulosten saamiseksi on oletettava lukuarvo a=0,000228 m3kg. Ilman tiheys ρ taasen riippuu korkeudesta [4]
ρ=ρ0 e−ρ0ghp0 , h=r−R | (9) |
Tämä yksinkertaistettu yhtälö (9) kuitenkin yliarvioi tiheyden ja sen mukana valon taitekertoimen muutosta korkeuden funktiona. Se ei ota huomioon lämpötilan riippuvuutta korkeudesta. Nyt ideaalikaasun tilanyhtälön perusteella ilman tiheys on
ρ=pMilmaRmT | (10) |
Jossa Rm on moolinen kaasuvakio ja Milma on ilman moolimassa.
Kahden (tai useamman) muuttujan funktion f(x,y) muutos muuttujien x ja y infinitesimaalisen pienissä muutoksissa voidaan lausua kokonaisdifferentiaalin avulla
Δf≈df(x, y)=∂f∂xdx+∂f∂ydy | (11) |
jossa ∂f∂x on funktion f(x,y) osittaisderivaatta muuttujan x suhteen (normaali derivaatta niin, että muuttujaa y käsitellään vakiona). Kirjoitetaan tiheyden (10) kokonaisdifferentiaali paineen ja lämpötilan avulla
ρ=MilmaRmT dp− MilmapRmT2 dT | (12) |
Paineen muutos aiheutuu aerostaattisen paineen muutoksesta (vrt. hydrostaattinen paine)
dp=−ρ g dh | (13) |
Lämpötilalle voidaan olettaa lineaarinen riippuvuus korkeudesta
T= T0−α h | (14) |
jossa α=0,0065 Km [3, 4]. Lämpötilan muutos yhtälössä (12) on siis
dT=−α dh | (15) |
Tiheyden muutos voidaan lausua siten korkeuden avulla
dρ=–MilmagρRmT dh+ MilmapRmT2α dh | (16) |
Eli
dρρ= (−MilmagRm+α) dhT0−α h | (17) |
Integroidaan tämä puolittain ja ratkaistaan tiheys. Yhtälön (9) antama tiheyden korkeusriippuvuus korvautuu tällöin lausekkeella
ρ= ρ0e(− g MilmaRmα+1)lnT0T0− αh = ρ0e(− ρ0gT0p0α+1)ln11− αh/T0 | (18) |
Ottamalla raja-arvon α→0 voimme todeta, että yhtälö (18) palautuu aiempaan yhtälöön (9). Käyttämällä kuitenkin tarkempaa yhtälöä (18) saamme yhtälön (8) taitekertoimelle lausekkeen
n(r)=1+aρ0e(− ρ0gT0p0α+1)ln11−α(r−R)/T0 | (19) |
jossa käytämme vakiolle a lähteen [3] arvoa a=0,000228 m3kg. Nyt yhtälön (7) perusteella
dθ2=1ntanθdndr dr | (20) |
Yhdistämällä geometriasta seuraava dθ1, yhtälö (4), ja Snellin laista aiheutuva dθ2, yhtälö (20), saadaan
tanθdθ= (1r−1ndndr)dr | (21) |
Integroimalla tämä puolittain
∫θ0tanwdw=∫rR(1z–1ndndz)dz | (22) |
saadaan
−lncosθ=lnrR+lnn(r)−lnn(R) | (23) |
Sijoittamalla taitekerroinfunktio (19) yhtälöön (23) saadaan valon kulkusuunnan maan pinnan kanssa yhdensuuntaisen tason kanssa muodostaman kulman riippuvuudelle maan keskipisteestä mitatusta etäisyydestä r yhtälö
cosθ= Rr⋅1+ αρ01+ αρ0e(− ρ0gT0p0α+1)ln11−α(r−R)/T0 | (24) |
Tämä tarkempi yhtälö korvaa valon suoraviivaisen kulun oletuksen mukaisen yhtälön (2). Käytämme tätä yhtälöä (24) tämän kirjoitussarjan kolmannessa osassa aluksen etäisyyden määrittämiseen majakasta.
Lähdeviitteet
[1] T. Toimela, Navigaatiofysiikkaa I, Dimensio, 5.2. 2020
https://www.dimensiolehti.fi/navigaatiofysiikkaa-i-valon-kulun-geometriaa/
[2] Marcello Alonso, Edward J. Finn: Fundamental University Physics II, Addison-Weseley, 1967
[3] David R. Lide (ed.), Handbook of Chemistry and Physics, 87th edition, Taylor Francis Group, 2006
[4] Inkinen-Tuohi, Momentti 1, Insinöörikoulutuksen fysiikka, Otava, 1999
Aloituskuva Phot Daniel Kuruvilla on Unsplash